局部放電（diàn）的（de）類型依（yī）據其位置的不同大致可分為表麵（miàn）局部放電、內部局部放電、電暈放電三大類。
（1）表麵（miàn）放電
如果（guǒ）電場中介質有一場強分量平行於表麵，當這個分量達到擊穿場強時（shí），表麵放電可能會出現；這種情（qíng）況在套（tào）管法蘭處、電纜終端部及導體和介質彎（wān）角表麵可能會出現，如圖1-1所示；內介質與電極（jí）間的（de）邊緣處，在r點的電場有一平（píng）行（háng）於介質（zhì）表麵的分量，當電場足夠強時則產生表麵放電。在有些情況下，空氣中的起始放電電壓可以計算；電（diàn）極的形狀對表麵（miàn）局部放電的波形（xíng）有一定影響，假如電極不對稱，那麽正負半周的（de）局部放電幅值就不相等，如下圖1-2所示；當產生表麵放（fàng）電的（de）電極處於高電位時，出現在（zài）負半周的放電（diàn）脈衝較大、較稀；出現在正半周的（de）放電（diàn）脈衝正好與此相反。此時若將高壓端與低壓端對調，則防電圖形亦相反（fǎn）。
出現在介質表麵的局部放電（diàn）
表麵局部放電波形
（2）內部放電
絕緣內部或（huò）絕緣與電極之（zhī）間發生放電，大多由於絕緣材料中的氣隙、雜質造成，它們不（bú）僅形狀（zhuàng）和大小會對放電的特性產生影響；其位置也對（duì）放電特性有影響。（3）電暈放電
由於絕緣體表層的場強增加，當達到氣體擊穿場強時，電（diàn）暈放電。電暈（yūn）放電的電子多數向電極的負極性聚集。電暈放電過程中，在交流電（diàn）作用下，它們僅在負半周出現（xiàn）。電暈放電是一種自持放電形式，其放電的過程伴有大量空間電荷形成的流注放電。交流電及高壓尖端電極的作用下，電暈的放電波形體現在負半（bàn）周。當接地電極也有尖端點時，則出現負半周幅值較大，正半周幅值較（jiào）小的（de）放（fàng）電。電暈放電是在（zài）電場極不均勻的情況下，導體表麵附近的電場強度達到氣體的擊穿（chuān）場（chǎng）強時所發生的放（fàng）電。在高壓電極邊緣，尖端周圍可能由於電場集中造成電暈放電。電暈放電在（zài）負極性時較易發生，也即在交（jiāo）流時它們可能僅出現在負半周。電暈（yūn）放電是一種自持放電形（xíng）式，發生（shēng）電暈時，電極附近出現大（dà）量空間電荷，在電極（jí）附近形成流（liú）注放電。現以棒一板電極為例來解釋，在（zài）負電暈情況下，如果正離（lí）子出現在棒電（diàn）極附近，則由電場（chǎng）吸引並向負電極運動，離子衝擊（jī）電極並釋（shì）放出（chū）大（dà）量的電（diàn）子，在尖（jiān）端附近形成正離子雲。負電子則向正（zhèng）極運動，然（rán）後（hòu）離子區域擴展，棒極附近出現比較集中的正空間電荷而較遠離電場的負空間電荷則較分散，這樣正空間電荷使電場畸變。因（yīn）此負棒時（shí），棒極附近的電場增強，較易形成。
在交流電壓下，當高（gāo）壓電極存在尖端，電場強度集中時，電暈一般出現在負半周，或當接地（dì）電（diàn）極也有尖端點時，則（zé）出現負半周幅值較大，正半周幅（fú）值較小的放電。
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