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局部放電UHF信號的產生機理

發布時間：2020-06-23 07:11:53人氣：

局部放電UHF
局部（bù）放電UHF
開關櫃局部（bù）放電脈衝電流產生的過程中，首先（xiān）是一些原子或分子（zǐ）的自由電子被從原子或分子的外圍剝離出來，並在電場的作用（yòng）下加速（sù），宏觀上表現為電流幅值迅速上升。經過很（hěn）短的一段時間，電子再（zài）一次成為自由電子，加速停止，宏（hóng）觀上表現為電流幅值迅速衰減。當電荷不以一個恒定速度運動（dòng）時，就會（huì）發射出瞬態電磁場。這個瞬態電磁場從放電源（yuán）向空間的各個（gè）方向輻射出（chū）來。電（diàn）磁波的能量隨著局部放電（diàn）信號的消（xiāo）失（shī）而消失。根據（jù）信號處理的理（lǐ）論可知（zhī），一個脈衝（chōng）信號的持續時間越短，脈衝信號的頻譜就越寬。局部放電產生的脈衝電流可以由下式計算：

i(t)=I/T*t*e^(1-t/T)   式（1）

式（1）中，t為脈衝持續（xù）時（shí）間，I為（wéi）脈衝電流峰值，T為脈衝電流的（de）上升時間。脈衝電流對應（yīng）的放電量可由下式計（jì）算：

q=eIT     式（2）

式中，e=2.7183。對式（1）進行傅立葉變換，可以得到（dào）脈衝電流幅頻特性的計算公式：

I(w)=|q/(j+wT)^2|       式（3）

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